橡胶弹性.ppt

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资源描述

1、6RubberElasticity橡胶弹性 109876543 III I II IV III区为一段平台 呈橡胶的模量 橡胶的力学状态 故称橡胶平台 logG Pa Temperature 橡胶的种类 天然橡胶 合成橡胶 GoodyearTire HeveaBrasiliensis橡胶树 聚丁二烯聚异丁烯 不透气 氯丁橡胶 耐油 ChristopherColumbus哥伦布 1451 1506 海地的印地安人土著人用一种类似牛奶的白色乳液放在木制的模子中 用烟熏的方法 蒸发掉水份来固化制成球做游戏 MichelinTire DunlopTire HancockTire GoodyearTir

2、e Thedefinitionofrubber 美国材料协会标准 ASTM AmericanSocietyforTestingandMaterials 规定 高弹性的本质 高弹性是由熵变引起的 在外力作用下 橡胶分子链由卷曲状态变为伸展状态 熵减小 当外力移去后 由于热运动 分子链自发地趋向熵增大的状态 分子链由伸展再回复卷曲状态 因而形变可逆 橡胶的分类 天然橡胶 异戊二烯顺式1 4加成结构 Tg为 72 弹性良好 异戊橡胶 合成天然橡胶 丁苯橡胶 SBR 比天然胶有良好的耐磨性 耐透气性 弹性 耐寒性 耐撕裂性差 耐油性 和耐非极性溶剂差 顺丁橡胶 BR 丁二烯聚合产物 比天然橡胶弹性好

3、Tg为 105 耐磨性好 非极性橡胶柔性好 耐油 耐溶剂性差 氯丁橡胶 CR 氯丁二烯乳液聚合而得 物理力学性能良好 耐热 耐臭氧氧化 耐燃 耐油 粘合性良好 气密性良好 Tg为 40 绝缘性差 低温结晶 加工对温度敏感 贮存易变质 丁腈橡胶 NBR 非晶极性不饱和橡胶 耐油性好 耐热性优于天然和丁苯胶 耐磨性提高 气密性良好 耐化学腐蚀性优于天然胶 极性基团导致弹性 耐寒性 耐区挠性 抗撕裂性差 耐寒性比通用橡胶均差 电绝缘性最差 耐老化性差 加工性能差 成本高于氯丁胶 丁基橡胶 IIR 异丁烯和少量异戊二烯共聚合而得 结晶性非极性橡胶 气密性好 耐热性 耐候性 耐化学腐蚀性良好 电绝缘性良

4、好 减震性良好 拉伸强度较高 硫化速度慢 加工型差 常温弹性低 耐油性差 卤化改性 乙丙橡胶 EPM 非晶饱和非极性橡胶 耐老化性 电绝缘性好于丁基橡胶 弹性和耐寒性接近于天然橡胶 耐油性差 硫化速度慢 自粘性和互粘性差 硅橡胶 氟橡胶 聚氨酯 氯醚橡胶 聚硫橡胶 丙烯酸酯橡胶 构成橡胶弹性体的三个必要条件 1 必须由长链聚合物构成 2 聚合物链必须具有高度柔性 3 聚合物链必须为交联网络 适度交联 PBcross linked 橡胶态的聚合物是否满足作为橡胶的条件 橡胶的条件 长链 柔性 适宜交联 橡胶态的聚合物 1 分子量高于某临界值 长链2 温度高于Tg链段可运动 柔性3 交联点何在 缠

5、结点 缠结点受聚合物分子量和温度的限制 缠结点 1 缠结点如何通过限制分子链的滑移起到临时交联点的作用 2 缠结点为什么只能在一定的温度范围内限制分子链的滑移 4 不同结构的聚合物的橡胶态温度与时间范围有何不同 5 不同分子量的聚合物的橡胶态范围有何不同 6 临时橡胶的运动特征和 永久 橡胶有何不同 3 缠结点为什么只能在一定的时间范围内限制分子链的滑移 橡胶态的本质 临时弹性体 橡胶态 高弹态 小分子物质三态 固态 液态和气态 高分子物质 态 固态 液态 内聚能 无定形低聚物 玻璃态 粘流态 无高弹态 无定形高聚物 玻璃态 橡胶态 粘流态 橡胶 弹性体 的特点 尺寸稳定 小形变时 弹性响应符

6、合胡克定律 类似固体 热膨胀系数和等温压缩系数与液体具有相同的数量级 其分子间作用力与液体相似 形变的应力随温度升高而增加 与气体的压强随温度升高而增加有类似性 气体 液体 固体 橡胶材料特性究竟是属于固体 液体还是气体 一定外观形状 尺寸稳定 小形变时符合虎克定律 橡胶的膨胀系数比一般固体大一个量级 等温压缩系数与液体类似 PossionRatio近似等于0 5 形变的应力随温度升高而增加 2 弹性模量仅102 5N M2 金属却高达1010 11N M2 3 弹性模量随温度升高而增加 金属却相反 4 快速绝热拉伸温度升高 回缩时温度降低 而金属恰恰相反 高弹性的主要特征 熵弹性的特点 1

7、可逆形变可高达1000 金属为 1 弹性形变量大且是可逆的 一般铜 钢等金属的形变只有原试样的1 而橡胶的高弹形变高达1000 拉伸 回缩 弹性模量小且随温度升高而增大 橡胶高弹模量约为105N m2 金属的弹性材料的模量可达1010 11N m2 E 橡胶弹性模量随温度升高而增大 金属模量随温度升高而降低 橡胶伸长率和伸长热的关系 形变有热效应 热效应原因 橡胶伸长变形时 分子链段由混乱排列变成比较规律 此时熵减少 同时 由于分子间的内磨察力而产生热量 另外 由于分子规则排列而发生结晶 在结晶过程中也会放出热量 由于上述三种原因 使橡胶拉伸时放出热量 而金属材料在快速拉伸时 绝热过程 正好相

8、反 其温度减小 高弹与普弹性的根本区别 高弹 大分子链段运动 与时间有关 其内能几乎不变 主要由构象熵变化引起 普弹 分子键长 键角变化 与时间几乎无关 主要由内能变化引起 由于高聚物特有的分子链柔性造成了橡胶固 液 气三者兼顾的特性 熵弹性 世间万物可以分为固体 液体 气体 而橡胶的特殊之处在于它三者兼顾 橡胶弹性的本质 熵弹性 橡胶弹性的本质 高弹性是由熵变引起的 在外力作用下 橡胶分子链由卷曲状态变为伸展状态 熵减小 当外力移去后 由于热运动 分子链自发地趋向熵增大的状态 分子链由伸展再回复卷曲状态 因而形变可逆 未施加任何力的作用 凝聚分子将呈球形 原因 1 就任何液体而言 是表面能最

9、低的形状 2 对长链分子而言 是熵最大的形状 具有最大的构象数 聚合物呈无规线团状 能弹性 熵弹性 弹性 形变可恢复的性质 能弹性的特点 1 应力和应变之间保持单值 唯一的关系 与加载路径无关 符合虎克定律 可称能弹性材料为虎克弹性体 2 弹性形变与时间无关 即弹性形变是瞬时达到的 3 弹性变形量小 一般在0 1 1 之间 4 弹性模量较大 可达105MPa 5 绝热伸长时变冷 吸热 回复时放热 能弹性 晶体材料变形时 原处于平衡结点上的原子沿应力方向伸长 原子间的引力加大 内能增加 载荷去除后内能自发减小的过程将使变形回复 由于晶体材料变形时微观有序度基本不变 则熵值基本不变 熵弹性的特点

10、与能弹性相反 1 应力和应变之间不保持单值 唯一的关系 与加载路径有关 2 弹性形变与时间有关 即弹性形变不是瞬时达到的 3 弹性变形量大 一般在100 1000 之间 4 弹性模量较小 5 绝热伸长时变热 放热 回复时吸热 熵弹性 天然橡胶或线性非晶态聚合物的高弹态 温度高于玻璃化温度 变形主要是由原处于卷曲状态的长分子链沿应力方向伸展而实现 伸展的分子链由于构象数较少 因而熵较小 外力去除后 熵增大的自发过程将使分子链重新回复到卷曲状态 产生弹性回复 这种由熵变化为主导致的弹性变形成为熵弹性 应变 无惯性移动的材料受外力作用而产生形状和尺寸的相对改变 应力 单位截面积材料所承受与外力方向相

11、反 源于分子内各种形式的结构改变而产生的内作用力 外力导致形变 形变产生内应力 应力与应变 6 1形变类型及描述力学行为的基本物理量 拉伸Tensile 剪切Shear 压缩Compression 单轴拉伸Uniaxialelongation 双轴拉伸biaxialelongation 等轴 非等轴 简单拉伸 剪切 拉伸压缩 介绍两种主要受力方式 张力 垂直于任意截面的拉伸力 剪力 平行于平面的拉伸力 Engineeringstress工程应力 Truestress真应力 单位 N m2 帕斯卡 拉伸 受大小相等 方向相反 在一条直线上的力作用 Strain应变 Engineeringstra

12、in工程应变 Truestrain真应变 伸长率elongationratio 单位 无因次量 Tensilemodulus拉伸模量orYoung smodulus杨氏模量 Compliance柔量 Modulus材料抵抗变形能力的大小 单位 N m2 或称为Pa MPa GPa Shear剪切 剪切位移S 剪切角 剪切面间距d 剪切应变 剪切应力Shearingstress 剪切应变Shearingstrain Shearmodulusandcomplianceinshear剪切模量和剪切柔量 简单剪切实验能把高聚物宏观力学性能与它们内部分子运动相联系 建立高聚物力学行为的分子理论 固体液体

13、粘弹体 适用 Compression压缩 压缩应变Compressionstrain Modulusofcompression压缩模量 Possionratio泊松比 拉伸 泊松比 拉伸试验中材料横向收缩应变与纵向伸长应变的比值 一些材料的泊松比 为什么泊松比 0 5时形变时体积不变 体积不可压缩 拉伸 l0 m0 l0 l m0 m 2l0 m0 m 高 l0 l 2 l0 若体积不变 m0 高 l0 m 0 5 m0 6 2橡胶弹性的热力学方程 本质 橡胶的热力学方程的表达形式及物理意义 以适度交联 形变完全可逆的分子链网络为模型进行热力学分析 橡皮为热力学体系 环境是外力 温度和压力 可

14、逆形变实验在恒温恒压下完成 长度为l的橡皮在拉伸力f的作用下伸长dl 根据热力学第一定律 体系的热力学能为 热力学第一定律 能量能够从一种形式转变为另一种形式 从一个物体传递给另一个物体 在转换和传递的过程中 各种形式的能量的总量不变 dU dQ dW 内能的变化体系吸收的热量体系对外所做的功 H PV U PV F TS TS G H PV U F U TS G H TS U PV TS dQ TdS 热力学第二定律 不可能把热量从低温物体传到高温物体而不产生其他影响 假设拉伸过程为等温可逆 根据热力学第二定律 膨胀功 拉伸功 dW PdV fdl 单轴拉伸过程体系对外界所作的功为 dU T

15、dS PdV fdl 橡胶在等温拉伸中体积不变 即dV 0 dU TdS fdl 等温等容 焓是一种热力学函数 对任何系统来说 焓的定义为 H U PV 等温等压拉伸 dU TdS fdl 等温等压 内能变化 熵变化 等温等容条件下 物理意义 外力作用在橡胶上 一方面使橡胶的内能随伸长变化 另一方面使橡胶的熵随伸长变化 橡皮的在恒温恒压下的可逆形变 其分子间距离不变 即分子间相互作用不变 只考虑分子构象的改变对内能和熵的改变 内能和熵各占多少 变换 吉布斯自由能G H TS U PV TS微小变化 dG dU PdV VdP TdS SdT dU TdS PdV fdl VdP SdT fdl

16、 不可测 物理意义 试样长度和体积不变的情况下 试样张力f随温度的变化 f T拉伸力对温度的曲线 各直线外推到T 0时 几乎都通过坐标的原点 形变量减小 dU dl T V 0 伸长率小于10 外力作用引起熵变 橡胶弹性是熵弹性回弹动力是熵增 橡胶在拉伸应力作用下导致系统熵值减小 外力解除以后熵值增加的自发过程使其恢复原来状态 dU dl T V 0 fdl TdS dQ dU 0 dV 0 dU TdS PdV fdl dQ TdS 解释橡胶拉伸时放热 回缩时吸热 恒温可逆时 等温等容条件下 6 3橡胶弹性的统计理论 热力学分析 热力学函数的变化得出宏观物理量的关系 统计理论 微观结构参数得

17、出高分子链熵值的定量表达式 导出应力 应变关系 交联网络应力与应变之间的定量关系 统计理论的基本内容 橡胶高弹性的本质 分子运动机理 熵弹性 无规线团的伸展 构象统计理论 拉伸过程中应力和应变的关系 橡胶状态方程 相似模型 虎克弹性体状态方程 E 理想气体状态方程 PV nRT 橡胶弹性体状态方程 XXX 基本思路 一个孤立的柔性高分子链的构象数w S一个网络链的构象熵 整个交联网形变时的构象熵 包含了分子尺寸末端距 F U T S体系自由能的变化W F体系自由能的变化由外界做功引起建立应力 应变关系 橡胶状态方程 橡胶状态方程 形变过程中应力和应变的关系 橡胶状态方程1 橡胶状态方程2 橡胶

18、状态方程3 对孤立柔性高分子链 按等效自由结合链即高斯链处理 由Z个长度为b的链段组成的 将其一端固定在坐标的原点 0 0 0 其另一端出现在坐标 x y x 处小体积dxdydz内的几率为 2 3 2zb2 z链段数目 b链段长度 1 单个线形柔性分子链的构象熵 k是Boltzmann s常数 C 常数 由于链的构象数 和几率密度W成比例 根据Boltzmann定理 一个孤立柔性高分子链的构象熵为 2 理想交联网络模型的构象熵 采用理想的 仿射网络模型 该模型须同时满足下列4个条件 每个交联点由4个彼此连接的链段构成 两交联点间的链为高斯链 交联网络的构象总数是所有单个链段构象数的乘积 形变

19、为仿射形变 拉伸过程中体积不变 仿射形变 网络中的各交联点被固定在平衡位置上 当橡胶形变时 这些交联点将以相同的比率变形 设 主伸长比率 1 2 3 形变前 xi yi zi 形变后 1xi 2yi 3zi 形变前构象熵 形变后构象熵 单个链构象熵的变化 整个网链的构象熵变化 N个链段构象的加和 假定3 每个交联网络的末端距不等 取平均值 N为网链数 假设交联网络在形变前是各向同性 h2为网链均方末端距 热力学状态函数 拉伸比 假设橡胶态聚合物交联网络发生形变过程中热力学能不改变 则恒温恒容过程中 体系Helmholtz自由能 F的减少等于对外界所做的功 W 外力做功储存在发生形变的橡胶中 储

20、能函数 HelmannvonHelmholtz 1821 1894 Germany Helmholtz自由能定义F U TS 忽略内能变化 3 交联网络的状态方程 形变过程中内能不变 小形变 外力对体系的功等于体系自由能增加 即 储能函数关系式 在外力作用下 单位体积橡皮在形变过程中所储存的能量 是形变参数 结构参数N以及T的函数 N 单位体积的网链数 对于单轴拉伸 拉伸过程体积不变 所以 则 又因为 橡胶状态方程1 其中 N1 N A0l0 单位体积内的网链数 应力 拉伸比 另外 N1可用交联点间链的平均分子量Mc表示 橡胶状态方程2 对于一般固体物质符合虎克定律 当 1时 形变很小时 交联

21、橡胶的应力 应变关系符合虎克定律 橡胶形变时体积不变 泊松比 为0 5 状态方程1改写为 橡胶状态方程3 E 初始杨氏模量 G 初始剪切模量 橡胶状态方程 形变过程中应力和应变的关系 橡胶状态方程1 橡胶状态方程2 橡胶状态方程3 理论曲线和实际曲线的比较 对于应变在50 以下 或 1 5时 理论和实验结果一致 高应变时 由于网链被拉伸 另外可能引起结晶 所以试验与理论偏离 6 5橡胶弹性的影响因素 6 5 1交联与缠结效应 6 5 2溶胀效应 6 5 3其他因素 网链极限伸长 应变诱发结晶 填料 溶胀效应 溶剂分子进入橡胶交联网络 溶胀体系平均末端距增加 模量降低 交联橡胶的溶胀过程包括两部

22、分 交联橡胶的溶胀包括两部分 分子链拉长 储存弹性能 熵减 不利于溶胀 达到溶胀平衡 即溶胀体内部溶剂的化学位和溶胀体外部化学位相等 根据路Flory Huggins平均场理论 当溶胀平衡时 弹性自由能 1 2 3 理想交联网等温等压拉伸过程中内能不变 1 1 1 干网络体积为1 溶胀后总体积为V V 3 试样在凝胶中的体积分数 1 V 2V 1 2 体系中含n1摩尔溶剂 其摩尔体积为V1 溶胀后凝胶的体积 溶胀比Q 哈金斯参数 渗透压 光散射 溶胀法 交联点间平均分子量Mc 交联度低 Mc大 溶胀度大 建立溶胀平衡时的橡胶的体积分数和弹性模量的关系 6 6热塑性弹性体简介 热塑性橡胶 即热塑

23、性弹性体thermoplasticelastomer TPE 是一种兼具塑料和橡胶特性 被称为第3代橡胶的新型弹性材料 其在常温下显示橡胶的高弹性 在高温下又可很方便地塑化成型 并不需要像传统橡胶那样硫化 嵌段共聚型TPE共混型TPE 1 嵌段共聚型TPE 嵌段共聚型TPE包括苯乙烯系 聚氨酯系 聚酯系和聚硅橡胶系等系列 其中玻璃化温度较低 为材料提供弹性 构成材料连续相的组分称为 橡胶段 或 软段 如SBS中的丁二烯B段而玻璃化温度较高 为材料提供韧性和强度 构成材料分散相的组分称为 塑料段 或 硬段 如SBS中的苯乙烯S段 2 共混型TPE以热塑性乙丙橡胶为典型代表 物理交联 玻璃区或晶区作为交联点 PolystyrenePolybutadienePolystyrene 共混型 EPDM硫化乙丙橡胶 PP聚丙烯 粘度大 粘度小 本章小结 橡胶简介 橡胶弹性热力学方程 橡胶弹性统计理论 溶胀效应 长链结构 熵弹

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